1. 非平衡效应
之前的几种情况（超导陶瓷之三提及）都是在平衡状态或近似平衡状态下进行的。而粒子的速度和动量的分配是由温度来决定的。对于非平衡状态来说，它们就与温度无关，而与粒子按动量的分配有关。
对于获得非平衡状态有以下几种方法。光激发：它是用光（包括磁场和激光等）照射超导样品；中子束激发、非平衡电子激发和电场击穿等。当超导体受到频率大大超过其能隙值的电磁场作用后，除了引起组成准粒子外，还会产生附加的准粒子。这种超导状态对过程准粒子的分配函数的数值和形式是很敏感的，以至于具有一系列本质上的特征。例如，非平衡状下超导体发生转变，当由超导态转变为常导态，不是跳跃式，而是平缓的。在粒子反分配条下，超导态的出现是在两个电子相互排斥下组成结合态的情况得到的。然而在平衡条件下，电子是通过与声子作用产生吸引力而构成电子对的。此外，在粒子反分配条件下，超导能隙将大于声子能的最大值。系统中存在着无衰减的电流，它具有完全的顺磁性，电流的符号与平衡件下的电流符号相反。因此，在这种状态下超导体将具有不呈现出迈斯纳效应，而磁场可以进入样品等的奇特性能。正是由于这种奇特的性能，导致理论分析的结果，使Tc有可能达到1000K。即使不计及粒子反分配情况，对一般的非平衡态，也可能获得高Tc温度。
超导理论还有许多，不一一介绍。到现在为止，还不能对超导电性等做出圆满的解释。
2.超导体的性质和测试
超导体的性质很多，如表所示。
超导态的电学性质
|
性质 |
特点 |
|
完全导电性 |
直流电阻为零，但交流电阻并不为零。载流子是超导电子对，确切的说法直流电阻无限接近于零 |
|
电阻率 |
趋近于零 |
|
温差电动势 |
趋近于零 |
|
电流能破坏超导态 |
电流密度超过临界值Jc时，超导体由超导态转换为常导态，其实质还是由电流产生的磁场对超导态的破坏，这个现象是超导电工学的重要物理基础 |
|
电流的趋表效应 |
超导电流只能沿超导表面流入深表面薄层流动 |
超导态的光学性质
|
性质 |
特点 |
|
一般光学性质 |
不发生转变 |
|
反射率 |
不发生转变，能量低于能隙的光子不能被吸收 |
超导态的磁学性质
|
性质 |
特点 |
|
完全抗磁性 |
外加磁场，一般情况下不能进入超导体内，只能透入到λL深的表面层内 |
|
磁场能破坏超导态 |
磁场强度超过临界值Hc时，超导体由超导态转变为常导态。这个现象同样是超导电子学（或超导微电子学）的重要物理基础 |
|
存在混合态 |
存在于第二类超导体的两个临界磁场Hc1和Hc2之间的状态，它具有完全导电性的性质，但不具备完全抗磁性的性质 |
|
存在中间态 |
中间态是一种超导态和常导态在超导体中交替存在的状态，这种状态有时也被称为居间态 |
超导态的热学性质
|
性质 |
特点 |
|
新的相变效应 |
当超导体从超导态到常导态（或反之）的转变过程中伴随着吸热或放热的产生 |
|
潜热 |
当H＞0时，在相变过程中发生潜热，当H=0时，在相变过程中不发生潜热 |
|
比热 |
比热出现反常，在T=Tc时出现不连续性，存在突变效应 |
|
温度破坏超导性 |
温度超过临界温度Tc时，超导体由超导态转变为常导态，反之则相反，这也是超导电子学的重要物理基础 |
|
热导 |
在磁场中具有不连续性，一般超导态的热导将变低 |
超导体的其他性质
|
特点 |
性质 |
|
晶体结构 |
保持不变 |
|
形状大小 |
保持不变 |
|
弹性 |
要改变 |
|
对电子束吸收 |
保持不变 |
|
能隙 |
由费米气决定，在超导体的电子能谱中，不能存在有电子能量的间隔 |
|
同位素效应 |
超导体临界温度Tc与超导体的同位素质量M有关，Tc随温度增加而减小 |
|
隧道效应 |
分超导电子对隧道效应和常导态准电子隧道效应，它是超导电子学所依据的重要物理效应 |
声明：本文由 CERADIR 先进陶瓷在线平台的入驻企业/个人提供或自网络获取，文章内容仅代表作者本人，不代表本网站及 CERADIR 立场，本站不对文章内容真实性、准确性等负责，尤其不对文中产品有关功能性、效果等提供担保。本站提醒读者，文章仅供学习参考，不构成任何投资及应用建议。如需转载，请联系原作者。如涉及作品内容、版权和其它问题，请与我们联系，我们将在第一时间处理！本站拥有对此声明的最终解释权。
